2024-03-29T11:24:13Zhttps://repositorio.accefyn.org.co/oai/requestoai:repositorio.accefyn.org.co:001/8272022-01-25T22:06:57Zcom_001_2col_001_16
Repositorio Digital Academia Colombiana De Ciencias Exactas Fisicas Y Naturales (ACCEFYN)
author
Roa Rojas, Jairo
author
Cardona Vásquez, Jorge A.
author
Landínez Téllez, David
corporatename
Academia Colombiana de Ciencias Exactas, Físicas y Naturales
2021-10-15T17:07:49Z
2021-10-15T17:07:49Z
2014-11-28
https://repositorio.accefyn.org.co/handle/001/827
https://doi.org/10.18257/raccefyn.154
Systematic experiments of high-field (up to 50 kOe) fluctuation magnetoconductivity and Hall magnetoresistivity in Hg1-x Rex Ba2 CaCu3O8+d (x=0.18) polycrystalline samples growth by means the quartz tube technique are reported. The analysis of the experimental data was performed by using the recognized Kouvel-Fisher method, which is frequently applied to study of critical phenomena. Very close to the critical temperature TC, a genuinely critical regime of fluctuations characterized by the critical exponent λc =0.32±0.01 was identified in absence of magnetic fields. This result is consistent with the full dynamic 3D-XY universality class predicted by the model E of Hohenberg-Halperin with a dynamic critical exponent z = 3/2. The genuine critical regime become be unstable on the application of external magnetic fields H≈0.1 kOe. Near above the critical temperature TC, the determined exponent λG3=0.52±0.02 was interpreted as corresponding to homogeneous fluctuations, which develop in a space with three-dimensional geometry. This region is destroyed upon the application of magnetic fields above 0.5 kOe. Increasing the temperature, evidences of a homogeneous two-dimensional behavior are observed by means the identification of a λG2=1.02±0.04. Applied fields H>20 kOe destroy this fluctuation regime. Far above TC , effects of disorder and planar anisotropy produce a fluctuation spectrum characterized by a fractal topology with a critical exponent λG2-G1=1.32±0.04. At last, very far TC, a temperature region with λG1=1.52±0.04 was experimentally identified. This corresponds to the confinement of the quasi-particles into the Lowest-Landau-Level, due to the quantization of the electronic states around the axe of application of the external field. Measurements of Hall were performed. In the normal phase, the Hall resistivity is hole-like and inversely proportional to the temperature. In the mixed phase and when the applied field is below μ0H = 2 T, the Hall resistivity shows a double sign reversal. For fields above 2 T, the Hall resistivity remains positive, although qualitatively showing the trends observed at low fields. We attribute this behavior to two independent contributions with opposite sign. A negative term due to thermal fluctuations is relevant near TC, whereas a positive contribution related to vortex motion dominates at lower temperatures. Near the zero resistance state, the Hall resistivity varies as a power law of the longitudinal resistivity, with a field independent exponent β=1.41. PACS: 74.40.+k; 74.25.Bt; 74.60.Ec; 74.72.Bk.
En el presente trabajo reportamos experimentos sistemáticos de fluctuaciones en la magnetoconductividad bajo la aplicación de altos campos magnéticos (hasta 50 kOe) y respuesta Hall en muestras policristalinas de Hg1- x Rex Ba2 CaCu3 O8+d (x=0.18) crecidas mediante la técnica del tubo de cuarzo. Los análisis experimentales fueron realizados a través del método de Kouvel-Fisher, el cual es frecuente utilizado en estudios de fenómenos críticos. Muy cerca de la temperatura crítica TC y en ausencia de campo magnético fue identificado un régimen de fluctuaciones genuinamente críticas caracterizado por el exponente λc =0.32±0.01. Este resultado es consistente con el modelo 3D-XY cuya universalidad dinámica es predicha por el modelo E of Hohenberg-Halperin con un exponente crítico dinámico z=3/2. Este régimen se torna inestable bajo la aplicación de campos magnéticos superiores a H≈0.1 kOe. Cerca y arriba de TC, se observe un exponente λG3=0.52±0.02 que fue interpretado como correspondiente a fluctuaciones homogéneas desarrollándose en un espacio de geometría tridimensional. Esta región fue destruida cuando campos magnéticos superiores a H=0.5 kOe fueron aplicados. Al aumentar la temperatura, se evidenció un comportamiento de fluctuaciones homogéneas bidimensionales identificadas mediante el exponente λG2=1.02±0.04. Este régimen desapareció al aplicar campos magnéticos H>20 kOe. Lejos y arriba de TC, los efectos de desorden de anisotropía planar produjeron un espectro de fluctuaciones caracterizados por una topología fractal con un exponente crítico λG2-G1=1.32±0.04. Muy lejos en temperatura y arriba de TC, se identificó un régimen de fluctuaciones con exponente λG1=1.52±0.04, el cual fue interpretado como relativo al confinamiento de cuasipartículas en el nivel más bajo de Landau, debido a la cuantización de estados electrónicos alrededor del eje de aplicación del campo magnético externo. Por otro lado, se efectuaron medidas de respuesta Hall. En la fase normal, la resistividad Hall fue de tipo hueco e inversamente proporcional a la temperatura. En el estado mixto y bajo la aplicación de un campo magnético inferior a 20 kOe la resistividad Hall mostró una doble inversión de signo. Para campos por encima de este valor, la resistividad Hall permaneció positiva pero conservando la misma forma cualitativa observada a bajos campos. Este comportamiento fue atribuido a la existencia de dos contribuciones independientes de signo opuesto: ana negativa debida a fluctuaciones térmicas cerca de TC, y otra positiva debida a movimiento de vórtices que domina a menores temperaturas. Cerca al estado en que la resistividad se anula, la respuesta Hall varía en forma de una función potencial de la respuesta longitudinal, con un exponente independiente del campo aplicado β=1.41. PACS: 74.40.+k; 74.25.Bt; 74.60.Ec; 74.72.Bk
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High-field fluctuation magnetoconductivity and Hall reversal response in the Hg(Re)Ba2Ca2Cu3O8+δ superconductor
Artículo de revista
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b.	Obra Derivada significa una obra basada en la obra objeto de esta licencia o en ésta y otras obras preexistentes, tales como traducciones, arreglos musicales, dramatizaciones, “ficcionalizaciones”, versiones para cine, “grabaciones de sonido”, reproducciones de arte, resúmenes, condensaciones, o cualquier otra en la que la obra pueda ser transformada, cambiada o adaptada, excepto aquellas que constituyan una obra colectiva, las que no serán consideradas una obra derivada para efectos de esta licencia. (Para evitar dudas, en el caso de que la Obra sea una composición musical o una grabación sonora, para los efectos de esta Licencia la sincronización temporal de la Obra con una imagen en movimiento se considerará una Obra Derivada para los fines de esta licencia).

c.	Licenciante, es el individuo o la entidad titular de los derechos de autor que ofrece la Obra en conformidad con las condiciones de esta Licencia.

d.	Autor original, es el individuo que creó la Obra.

e.	Obra, es aquella obra susceptible de protección por el régimen de Derecho de Autor y que es ofrecida en los términos de esta licencia

f.	Usted, es el individuo o la entidad que ejercita los derechos otorgados al amparo de esta Licencia y que con anterioridad no ha violado las condiciones de la misma respecto a la Obra, o que haya obtenido autorización expresa por parte del Licenciante para ejercer los derechos al amparo de esta Licencia pese a una violación anterior.

2. Derechos de Usos Honrados y excepciones Legales.
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3. Concesión de la Licencia.
Bajo los términos y condiciones de esta Licencia, el Licenciante otorga a Usted una licencia mundial, libre de regalías, no exclusiva y perpetua (durante todo el período de vigencia de los derechos de autor) para ejercer estos derechos sobre la Obra tal y como se indica a continuación:

a.	Reproducir la Obra, incorporar la Obra en una o más Obras Colectivas, y reproducir la Obra incorporada en las Obras Colectivas.

b.	Distribuir copias o fonogramas de las Obras, exhibirlas públicamente, ejecutarlas públicamente y/o ponerlas a disposición pública, incluyéndolas como incorporadas en Obras Colectivas, según corresponda.

c.	Distribuir copias de las Obras Derivadas que se generen, exhibirlas públicamente, ejecutarlas públicamente y/o ponerlas a disposición pública.
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4. Restricciones.
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a.	Usted puede distribuir, exhibir públicamente, ejecutar públicamente, o poner a disposición pública la Obra sólo bajo las condiciones de esta Licencia, y Usted debe incluir una copia de esta licencia o del Identificador Universal de Recursos de la misma con cada copia de la Obra que distribuya, exhiba públicamente, ejecute públicamente o ponga a disposición pública. No es posible ofrecer o imponer ninguna condición sobre la Obra que altere o limite las condiciones de esta Licencia o el ejercicio de los derechos de los destinatarios otorgados en este documento. No es posible sublicenciar la Obra. Usted debe mantener intactos todos los avisos que hagan referencia a esta Licencia y a la cláusula de limitación de garantías. Usted no puede distribuir, exhibir públicamente, ejecutar públicamente, o poner a disposición pública la Obra con alguna medida tecnológica que controle el acceso o la utilización de ella de una forma que sea inconsistente con las condiciones de esta Licencia. Lo anterior se aplica a la Obra incorporada a una Obra Colectiva, pero esto no exige que la Obra Colectiva aparte de la obra misma quede sujeta a las condiciones de esta Licencia. Si Usted crea una Obra Colectiva, previo aviso de cualquier Licenciante debe, en la medida de lo posible, eliminar de la Obra Colectiva cualquier referencia a dicho Licenciante o al Autor Original, según lo solicitado por el Licenciante y conforme lo exige la cláusula 4(c).

b.	Usted no puede ejercer ninguno de los derechos que le han sido otorgados en la Sección 3 precedente de modo que estén principalmente destinados o directamente dirigidos a conseguir un provecho comercial o una compensación monetaria privada. El intercambio de la Obra por otras obras protegidas por derechos de autor, ya sea a través de un sistema para compartir archivos digitales (digital file-sharing) o de cualquier otra manera no será considerado como estar destinado principalmente o dirigido directamente a conseguir un provecho comercial o una compensación monetaria privada, siempre que no se realice un pago mediante una compensación monetaria en relación con el intercambio de obras protegidas por el derecho de autor.

c.	Si usted distribuye, exhibe públicamente, ejecuta públicamente o ejecuta públicamente en forma digital la Obra o cualquier Obra Derivada u Obra Colectiva, Usted debe mantener intacta toda la información de derecho de autor de la Obra y proporcionar, de forma razonable según el medio o manera que Usted esté utilizando: (i) el nombre del Autor Original si está provisto (o seudónimo, si fuere aplicable), y/o (ii) el nombre de la parte o las partes que el Autor Original y/o el Licenciante hubieren designado para la atribución (v.g., un instituto patrocinador, editorial, publicación) en la información de los derechos de autor del Licenciante, términos de servicios o de otras formas razonables; el título de la Obra si está provisto; en la medida de lo razonablemente factible y, si está provisto, el Identificador Uniforme de Recursos (Uniform Resource Identifier) que el Licenciante especifica para ser asociado con la Obra, salvo que tal URI no se refiera a la nota sobre los derechos de autor o a la información sobre el licenciamiento de la Obra; y en el caso de una Obra Derivada, atribuir el crédito identificando el uso de la Obra en la Obra Derivada (v.g., "Traducción Francesa de la Obra del Autor Original," o "Guión Cinematográfico basado en la Obra original del Autor Original"). Tal crédito puede ser implementado de cualquier forma razonable; en el caso, sin embargo, de Obras Derivadas u Obras Colectivas, tal crédito aparecerá, como mínimo, donde aparece el crédito de cualquier otro autor comparable y de una manera, al menos, tan destacada como el crédito de otro autor comparable.

d.	Para evitar toda confusión, el Licenciante aclara que, cuando la obra es una composición musical:

i.	Regalías por interpretación y ejecución bajo licencias generales. El Licenciante se reserva el derecho exclusivo de autorizar la ejecución pública o la ejecución pública digital de la obra y de recolectar, sea individualmente o a través de una sociedad de gestión colectiva de derechos de autor y derechos conexos (por ejemplo, SAYCO), las regalías por la ejecución pública o por la ejecución pública digital de la obra (por ejemplo Webcast) licenciada bajo licencias generales, si la interpretación o ejecución de la obra está primordialmente orientada por o dirigida a la obtención de una ventaja comercial o una compensación monetaria privada.

ii.	Regalías por Fonogramas. El Licenciante se reserva el derecho exclusivo de recolectar, individualmente o a través de una sociedad de gestión colectiva de derechos de autor y derechos conexos (por ejemplo, los consagrados por la SAYCO), una agencia de derechos musicales o algún agente designado, las regalías por cualquier fonograma que Usted cree a partir de la obra (“versión cover”) y distribuya, en los términos del régimen de derechos de autor, si la creación o distribución de esa versión cover está primordialmente destinada o dirigida a obtener una ventaja comercial o una compensación monetaria privada.

e.	Gestión de Derechos de Autor sobre Interpretaciones y Ejecuciones Digitales (WebCasting). Para evitar toda confusión, el Licenciante aclara que, cuando la obra sea un fonograma, el Licenciante se reserva el derecho exclusivo de autorizar la ejecución pública digital de la obra (por ejemplo, webcast) y de recolectar, individualmente o a través de una sociedad de gestión colectiva de derechos de autor y derechos conexos (por ejemplo, ACINPRO), las regalías por la ejecución pública digital de la obra (por ejemplo, webcast), sujeta a las disposiciones aplicables del régimen de Derecho de Autor, si esta ejecución pública digital está primordialmente dirigida a obtener una ventaja comercial o una compensación monetaria privada.

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7. Término.

a.	Esta Licencia y los derechos otorgados en virtud de ella terminarán automáticamente si Usted infringe alguna condición establecida en ella. Sin embargo, los individuos o entidades que han recibido Obras Derivadas o Colectivas de Usted de conformidad con esta Licencia, no verán terminadas sus licencias, siempre que estos individuos o entidades sigan cumpliendo íntegramente las condiciones de estas licencias. Las Secciones 1, 2, 5, 6, 7, y 8 subsistirán a cualquier terminación de esta Licencia.

b.	Sujeta a las condiciones y términos anteriores, la licencia otorgada aquí es perpetua (durante el período de vigencia de los derechos de autor de la obra). No obstante lo anterior, el Licenciante se reserva el derecho a publicar y/o estrenar la Obra bajo condiciones de licencia diferentes o a dejar de distribuirla en los términos de esta Licencia en cualquier momento; en el entendido, sin embargo, que esa elección no servirá para revocar esta licencia o que deba ser otorgada , bajo los términos de esta licencia), y esta licencia continuará en pleno vigor y efecto a menos que sea terminada como se expresa atrás. La Licencia revocada continuará siendo plenamente vigente y efectiva si no se le da término en las condiciones indicadas anteriormente.

8. Varios.

a.	Cada vez que Usted distribuya o ponga a disposición pública la Obra o una Obra Colectiva, el Licenciante ofrecerá al destinatario una licencia en los mismos términos y condiciones que la licencia otorgada a Usted bajo esta Licencia.

b.	Si alguna disposición de esta Licencia resulta invalidada o no exigible, según la legislación vigente, esto no afectará ni la validez ni la aplicabilidad del resto de condiciones de esta Licencia y, sin acción adicional por parte de los sujetos de este acuerdo, aquélla se entenderá reformada lo mínimo necesario para hacer que dicha disposición sea válida y exigible.

c.	Ningún término o disposición de esta Licencia se estimará renunciada y ninguna violación de ella será consentida a menos que esa renuncia o consentimiento sea otorgado por escrito y firmado por la parte que renuncie o consienta.

d.	Esta Licencia refleja el acuerdo pleno entre las partes respecto a la Obra aquí licenciada. No hay arreglos, acuerdos o declaraciones respecto a la Obra que no estén especificados en este documento. El Licenciante no se verá limitado por ninguna disposición adicional que pueda surgir en alguna comunicación emanada de Usted. Esta Licencia no puede ser modificada sin el consentimiento mutuo por escrito del Licenciante y Usted.

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